Cicli e gann in sinergia - sett. 11/15 maggio (3 lettori)

[ettore_61]

sti quazzi!!! come siate avanti

E pensare che tutta sta roba me l'hanno fatta studiare all'universita' ...... a che c.azzo serve poi ......

 

[Gianca60]

Manca pero' l'operatore universale il "Il VINCULIAMO" che predilige il numero 90.......

e meno male,che pensavi di peggiorare con gann, impossibile se gia' di fuori

 

[ettore_61]

e meno male,che pensavi di peggiorare con gann, impossibile se gia' di fuori

 

[giorosa2000]

E pensare che tutta sta roba me l'hanno fatta studiare all'universita' ...... a che c.azzo serve poi ......

Non avete preso in considerazione quest'altra possibilità:

Supponiamo di avere una sbarra (per comodità) di lunghezza unitaria il cui raggio è trascurabile rispetto alla lunghezza, in modo da rendere il problema monodimensionale. Inoltre poniamo il termine di diffusione μ costante e unitario ed eliminiamo i termini riguardanti trasporto e reazioni interne, in modo da ridurre l'equazione nella forma
θt = θxx con θ cui verranno imposte opportune condizioni di regolarità. Impostiamo i valori al contorno in modo da tenere le due estremità della sbarra a temperatura costante. Fissando la distribuzione di temperatura iniziale abbiamo dunque il nostro problema ben definito:

Vogliamo fare uso del metodo di separazione delle variabili. Per fare questo proviamo a scrivere θ come prodotto di due funzioni, una dello spazio e una del tempo
θ(x,t) = X(x)T(t)
che inserita nell'equazione dà

avendo indicato con il "primo" la derivata (ordinaria) delle due funzioni rispetto alla loro variabile di definizione. Ora osserviamo che i due termini dell'uguaglianza sono funzioni di due variabili diverse; pertanto, l'unico modo affinché l'uguaglianza sussista per ogni t e per ogni x è che entrambi i termini siano uguali ad una costante, diciamo λ. Possiamo dunque generare due equazioni differenziali ordinarie per le due funzioni separatamente
T'(t) = λT(t)
che integrata dà immediatamente
T(t) = ceλt
Per la funzione spaziale abbiamo invece il problema ai limiti

Si vede facilmente che, per evitare soluzioni banali, deve essere λ = − μ2 < 0. A questo punto integrando l'equazione abbiamo
X(x) = c1sin(μx) + c2cos(μx)
e le condizioni al bordo danno
c2 = 0,c1 arbitrario e μ = nπ
Mettendo insieme i pezzi possiamo ora dire che ogni funzione della forma

è formalmente soluzione dell'equazione di partenza. Tuttavia nessuna di esse soddisfa il dato iniziale. Sfuttiamo dunque la linearità dell'equazione e costruiamo una nuova soluzione sovrapponendo tutte le θn

La soluzione trovata col metodo di separazione delle variabili soddisfa il dato iniziale nel senso di L2. Infatti se sviluppiamo il dato iniziale in serie di Fourier e poi poniamo i cn della nostra soluzione uguali ai coefficienti dello sviluppo di Fourier del dato iniziale, otteniamo, grazie alla disuguaglianza di Bessel, che

nel senso di L2 per t che tende a zero. Infine per dimostrare che quella trovata è l'unica soluzione si può procedere col metodo dell'energia: si moltiplica l'equazione per θ a destra e a sinistra e si integra per parti sul dominio spaziale, ottenendo

Dunque la quantità θ2(x,t), che è identificabile con l'energia del sistema, è positiva e decrescente. Se ora esistessero u e v entrambe soluzioni dell'equazione, allora, per linearità, anche w = u − v sarebbe soluzione, con dati al bordo nulli e dato iniziale nullo. Ma allora per w abbiamo che l'energia iniziale è nulla e, poiché abbiam detto che essa deve essere positiva e decrescente, concludiamo che in ogni istante di tempo

da cui u = v per ogni t e dunque la soluzione è unica.

 

[FeRR@]

questo grafico è dedicato a chi ieri sera diceva entrata alla cazum

Aspettavo con goia questo tuo messaggio, sicuro del fatto che il tuo ego non avrebbe resistito ad un post del genere. Ebbene eccomi subito qui a risponderti.

Punto primo, non hai capito una beneamata mazza di quanto ti volevo dire ieri sera (come spesso accade ... forse dovrei imparare ad ascoltare di più e parlare di meno). Ma veniamo al sodo. Ieri sera ti criticavo la gestione del rischio della posizione, ma come tuo solito hai abbozzato dicendo "che eri in guadagno di qua, e di là ... che tanto stavi tranquilla" .... nessuna risposta cche giustificcasse in termini sensati e logici una gestione così assurda del rischio.
Nonostante questo hai fatto il tuo long da 909 di SP500 future, sei rimasta circa 1h e mezza in balia del mercato oscillando tra la parità e i -150/200 dollari. Poi è arrivato il close americano e, visto che sei qui ora a vantarti, presumo tu non abbia chiuso. Ma a questo proposito, se fossi completamente onesta, ai tuoi lettori diresti che volevi piazzare lo stop sotto 904. Ma il future nella notte non è andato mica a 903? A me risulta di si. E ti sei stoppata? Dubito, e sai perchè? Perchè sei rimasta overnight con un broker (Directaa) che non permette il trading sui futures americani se non nel solo orario regolaare di contrattazione.

Ricapitolando, entrata a 909 con stop sotto 904 (ed era solo questa la mia critica, ma non c'era verso di farti ragionare ... che cmq ti sarebbe scattato) ... sei rimasta over impossibilitata a chiudere prima delle 15:30 di oggi, in totale balia del mercato, con la conferenza di Bernanke nella notte (che non ha mosso nulla, ma tu che ne sapevi? ). Beh, si... ti confermo che questa per me è un'entrata ad cazzum.

 

[ettore_61]

Non avete preso in considerazione quest'altra possibilità:

Supponiamo di avere una sbarra (per comodità) di lunghezza unitaria il cui raggio è trascurabile rispetto alla lunghezza, in modo da rendere il problema monodimensionale. Inoltre poniamo il termine di diffusione μ costante e unitario ed eliminiamo i termini riguardanti trasporto e reazioni interne, in modo da ridurre l'equazione nella forma
θt = θxx con θ cui verranno imposte opportune condizioni di regolarità. Impostiamo i valori al contorno in modo da tenere le due estremità della sbarra a temperatura costante. Fissando la distribuzione di temperatura iniziale abbiamo dunque il nostro problema ben definito:

Vogliamo fare uso del metodo di separazione delle variabili. Per fare questo proviamo a scrivere θ come prodotto di due funzioni, una dello spazio e una del tempo
θ(x,t) = X(x)T(t)
che inserita nell'equazione dà

avendo indicato con il "primo" la derivata (ordinaria) delle due funzioni rispetto alla loro variabile di definizione. Ora osserviamo che i due termini dell'uguaglianza sono funzioni di due variabili diverse; pertanto, l'unico modo affinché l'uguaglianza sussista per ogni t e per ogni x è che entrambi i termini siano uguali ad una costante, diciamo λ. Possiamo dunque generare due equazioni differenziali ordinarie per le due funzioni separatamente
T'(t) = λT(t)
che integrata dà immediatamente
T(t) = ceλt
Per la funzione spaziale abbiamo invece il problema ai limiti

Si vede facilmente che, per evitare soluzioni banali, deve essere λ = − μ2 < 0. A questo punto integrando l'equazione abbiamo
X(x) = c1sin(μx) + c2cos(μx)
e le condizioni al bordo danno
c2 = 0,c1 arbitrario e μ = nπ
Mettendo insieme i pezzi possiamo ora dire che ogni funzione della forma

è formalmente soluzione dell'equazione di partenza. Tuttavia nessuna di esse soddisfa il dato iniziale. Sfuttiamo dunque la linearità dell'equazione e costruiamo una nuova soluzione sovrapponendo tutte le θn

La soluzione trovata col metodo di separazione delle variabili soddisfa il dato iniziale nel senso di L2. Infatti se sviluppiamo il dato iniziale in serie di Fourier e poi poniamo i cn della nostra soluzione uguali ai coefficienti dello sviluppo di Fourier del dato iniziale, otteniamo, grazie alla disuguaglianza di Bessel, che

nel senso di L2 per t che tende a zero. Infine per dimostrare che quella trovata è l'unica soluzione si può procedere col metodo dell'energia: si moltiplica l'equazione per θ a destra e a sinistra e si integra per parti sul dominio spaziale, ottenendo

Dunque la quantità θ2(x,t), che è identificabile con l'energia del sistema, è positiva e decrescente. Se ora esistessero u e v entrambe soluzioni dell'equazione, allora, per linearità, anche w = u − v sarebbe soluzione, con dati al bordo nulli e dato iniziale nullo. Ma allora per w abbiamo che l'energia iniziale è nulla e, poiché abbiam detto che essa deve essere positiva e decrescente, concludiamo che in ogni istante di tempo

da cui u = v per ogni t e dunque la soluzione è unica.

Osti, anche Bessel ......

Ma alla fine che c.azzo ne viene fuori?

Se non ho sbagliato i conti ........ il risultato e' ..... 1

 

[giorosa2000]

Osti, anche Bessel ......

Ma alla fine che c.azzo ne viene fuori?

Se non ho sbagliato i conti ........ il risultato e' ..... 1

Mi hai fatto ridere..........e lo faccio raramente. Ciao

 

[GIUCAR]

76 FELIX
Per favore quali indicatori usi su PROREALTIME per avere le velocità come indicato sul tuo grafico. Grazie .Ciao

 

[ettore_61]

Mi hai fatto ridere..........e lo faccio raramente. Ciao

Ciao giorosa,

mi fa piacere averti fatto ridere .....

 

[Franco 52]

e meno male,che pensavi di peggiorare con gann, impossibile se gia' di fuori

Pes de insci..